|
|
 |
Выведем релятивистское выражение для торможения излучением (для одного заряда), применимое и при движении со скоростями порядка скорости света. Эта сила будет теперь 4-вектором gi, которым надо дополнить уравнение движения заряда, написанное в четырехмерном виде:
mc  =  Fik uk + gi (76.1)
Подробнее: Торможение излучением в релятивистском случае
Если на систему зарядов падает электромагнитная волна, то под ее влиянием заряды приходят в движение. Это движение в свою очередь сопровождается излучением во все стороны; происходит рассеяние первоначальной волны.
Рассеяние удобно характеризовать отношением количества энергии, испускаемой рассеивающей системой в данном направлении в единицу времени к плотности потока энергии падающего на систему излучения. Это отношение имеет размерность площади и называется эффективным сечением (или просто сечением) рассеяния.
Подробнее: Рассеяние свободными зарядами
Рассеяние электромагнитных волн системой зарядов отличается от рассеяния одним (неподвижным) зарядом прежде всего тем, что благодаря наличию собственного движения зарядов в системе частота рассеянного излучения может быть отличной от частоты падающей волны. Именно, в спектральное разложение рассеянного излучения входят наряду с частотой ω падающей волны также и частоты ω', отличающиеся от ω на любую из собственных частот движения рассеивающей системы. Рассеяние с изменением частоты называют некогерентным (или комбинационным) в противоположность когерентному рассеянию без изменения частоты.
Подробнее: Рассеяние волн с малыми частотами
Рассмотрим теперь рассеяние волн системой зарядов в обратном случае, когда частота ω волны велика по сравнению с основными собственными частотами системы. Последние имеют порядок величины ω0~υ/а, так что ω должно удовлетворять условию
ω ≫ ω0 ~  . (80.1)
Кроме того, мы будем предполагать, что скорости зарядов в системе малы (υ≪с).
Подробнее: Рассеяние волн с большими частотами
|
|
|
