Страница 2 из 4
Для излучения, создаваемого одним произвольно движущимся точечным зарядом, бывает удобно пользоваться потенциалами Лиенара-Вихерта. На далеких расстояниях можно заменить в формуле (63.5) переменный радиус-вектор R постоянной величиной R0, а в условии (63.1), определяющем t' надо положить R=R0−rn (0(t) — радиус-вектор заряда). Таким образом,
А = 
, (66.4)
где t' определяется из равенства
t' − 
r0(t')n = t − 
. (66.5)
Излучаемые системой электромагнитные волны уносят с собой определенную энергию. Поток энергии дается вектором Пойнтинга, равным в плоской волне
S = с 
n.
Интенсивность dI излучения в элемент телесного угла do определяют как количество энергии, протекающей в единицу времени через элемент df=
do шаровой поверхности с центром в начале координат и с радиусом R0. Это количество равно плотности
потока энергии S, помноженной на df,т.е.
dI = c do. (66.6)
Поскольку поле Н обратно пропорционально R0, то мы видим, что количество энергии, излучаемой системой в единицу времени в элемент телесного угла do, одинаково для всех расстояний (при одинаковых для них значениях разности t−R0/с). Так, разумеется, и должно быть, поскольку излучаемая системой энергия распространяется в окружающем пространстве со скоростью с, нигде не накопляясь и не исчезая.
