Страница 2 из 3
С помощью формул (66.3) находим, что магнитное поле равно
Н = 
[
n], (67.5)
а электрическое поле
Е = [[n]n]. (67.6)
Отметим, что в рассматриваемом приближении излучение определяется второй производной от дипольного момента системы. Такое излучение называется дипольным.
Поскольку d=Σer, то =Σe
Таким образом, заряды могут излучать, только если они движутся с ускорением. Равномерно движущиеся заряды не излучают. Это следует, впрочем, и непосредственно из принципа относительности, так как равномерно движущийся заряд можно рассматривать в такой инерциальной системе, где он покоится, а покоящиеся заряды не излучают.
Подставляя (67.5) в (66.6), получим интенсивность дипольного излучения:
dI = 
[n]2do = 
sin2 θdo, (67.7)
где θ — угол между векторами и n. Это есть количество энергии, излучаемой системой в единицу времени в элемент телесного угла do; отметим, что угловое распределение излучения дается множителем sin2 θ.
Подставив do=2π sin θ dθ и интегрируя по dθ от 0 до π, получим полное излучение:
I = 
2. (67.8)
Если имеется всего один движущийся во внешнем поле заряд, то d=er и =ew, где w — ускорение заряда. Таким образом, полное излучение движущегося заряда
I = 
. (67.9)
