Страница 2 из 2
где R+−=R+−R− есть радиус-вектор от центра отрицательных к центру положительных зарядов. В частности, если имеются всего два заряда, то R+− есть радиус-вектор между ними.
Если полный заряд системы равен нулю, то потенциал ее поля на больших расстояниях
φ = −d∇
= 
. (40.7)
Напряженность поля
E = −grad = − 
grad (dR0) − (dR0) grad ,
или окончательно
E = 
, (40.8)
где n — единичный вектор в направлении R0. Полезно также указать, что ее можно представить, до выполнения дифференцирований, в виде
E = (d∇)∇. (40.9)
Таким образом, потенциал поля, создаваемого системой с равным нулю полным зарядом, на больших расстояниях обратно пропорционален квадрату, а напряженность поля — кубу расстояния. Это поле обладает аксиальной симметрией вокруг направления d. В плоскости, проходящей через это направление (которое выберем в качестве оси z), компоненты вектора E:
Ez = d 
, Ex = d 
. (40.10)
Радиальная и тангенциальная составляющие в этой плоскости
ER = d 
, Eθ = −d 
. (40.11)
