Страница 1 из 2
Умножим обе части уравнения (30.3) на Е, а обе части уравнения (26.1) на Н и сложим полученные уравнения почленно:
E 
+ H 
= − 
jE − (H rot E − E rot H).
Пользуясь известной формулой векторного анализа
div [ab] = b rot а − a rot b,
переписываем это соотношение в виде
(E2 + H2) = − jE − div[EH],
или
= − jE − div S. (31.1)
Вектор
S = 
[ЕН] (31.2)
называют вектором Пойнтинга.
Проинтегрируем (31.1) по некоторому объему и применим ко второму члену справа теорему Гаусса. Мы получим тогда:
dV = −jE dV − 
S df. (31.3)
Если интегрирование производится по всему пространству, то интеграл по поверхности исчезает (поле на бесконечности равно нулю). Далее, мы можем написать интеграл ∫jE dV в виде суммы ∑evE по всем зарядам, находящимся в поле, и подставить согласно (17.7)
evE = 
кин.
